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正文摘录:

现代电子技术》2006年第24期总第239期》电子技术应用司一A(f——r.)d。“(‘斗÷肛“.eJ。”△工‘.el。z(十f工1)因为t与脉冲宽度比较很小，故可不考虑A(￡一t)的影响，则：Sd(￡)一e’。”‘^斗÷肛一·e一’。”“，‘·e’R—d。“[‘‘一。，’卜_÷“‘].eJ％(2)其中：△，一肛：，％一27【(等《一^t)相控天线阵雷达的波束扫描实际上是对各阵元信号移相，该移相量为n，则移相后的阵元信号为：S汕(￡)兰e’。札‘厶够’外÷肛‘’·eJ‘咒一t’(3)那么天线阵辐射到目标方向的信号为：Ly(￡)一∑∥‘H忡‘“。’·e)“t其中△昵一吼一以。当△毂==O时，波束指向目标，信号最强，即：Ly日(f)一∑em㈧w’”w’一LL—el。”(工件÷肛“.’Fe】2“△，‘J：—J—L—S(￡)·W(f)(4)L这里W(￡)一∑e邶叫‘。假设脉宽为10肛s，信号带宽为100MHz，天线阵元数为80个，载频为1000MHz，阵元间距为D。一O.15m，当日一60。时，其Ⅳ(￡)波形如图1实线所示。若信号带宽为1MHz，则W(￡)波形如图1虚线所示。图]V旷(f)在宽带和窄带下的归一化幅度由图可见，在宽带情况下，若采用常规的相控技术，阵列实际上对发射信号进行了时域加权，将破坏原有的线性调频信号包络形状和频谱结构。因此，在大孔径宽扫描角情况下，采用常规相控发射技术会破坏宽带信号的高分辨特性。3基于确知波形的发射波束形成当扫描角较大时，各阵元发射信号并不能同时到达波束指向的波前面，导致有效脉冲宽度变窄，将引起有效发射能量减小，但孔径渡越时间与脉冲宽度相比，一般很小，故能量损失可忽略不计。3.1移频移相法发射波束形成技术若第z阵元信号在波前面相对于参考阵元的包络延迟为r，，设基准线性调频源为：S(￡)==e’。“‘L斗十肛一一el。“‘‘·ej“肛。则：S(￡——0)二：e】。“(‘斗÷肛。.e—J2唧一r￡.e’2“(÷F；‘1)一S(￡)·e—j‘。”‘”t’一S(f)·B，(￡)(5)其中Bf(￡)一e叫。“‘“引。令：叫i(￡)一Bi(￡)·d。“一j—e】。”。，‘。eJ。“(‘l+十卢j)一e’。“。‘‘·e’口(6)1这里，△^一肛。，仍一27c(^t一去肛；)，1幽一27(^t+÷肛；)。若将S(f)乘以叫i(f)再以第z个阵元发射出去，则可以补偿掉因延时而引起的频移和相移，从而进一步完成发射波束的形成。即：S，(￡)一S(f)·叫i(￡)：=el。w(‘眸÷肛。).ej。“肛。f.e】2“(卡胆；‘1).e2n∥；那么：Sf(f—t)一e’。“‘^。’1‘“一一S(￡)(7)阵列在口方向发出去的信号为：z(≠)一∑s。(￡一t)----(2L+1)s(￡)f应指出，加权因子叫i(f)是时间的函数，包含有移频因子e]。”“，又由于移频移相运算应在基带进行，然后再上变频而发射出去，即数字基带信号应为s。(f)一e”“，则s。(f)一s。(￡)·叫i(￡)·eJ。咖。移频移相法发射波束形成方法如图2所示。既(f)工图2移频移相法发射波束形成示意图3.2移时移相法发射波束形成技术数字器件发展很快，可以获得高速可控数字延迟线，从而实现用延时法来构成宽带发射波束形成系统。当波束指向确定时，在波前面的信号延时也就确定了，即为q。】35